1. 磁场的边值关系
若我们把恒定磁场的基本方程应用于不同磁介质的分界面上,则可得出在两个不同的磁介质的边界面上 和 的变化情况。
(1)物理量界面法向分量关系
如图8-43(a )所示,在磁导率分别为 及 的两个磁介质的分界面上取一面积元 ,并作如图所示的扁平圆柱,使圆柱的高比底面的直径短得很多。设在分界面 两侧的磁感应强度分别为 和 ,根据高斯定理,因为柱面积比底面积小得多,其上的通量可忽略不计,那么通过闭合圆柱面的磁感应通量为

(a) |

(b) |
图8-43 |

式中分别是磁感应强度在界面两边的法向分量,因此
即从一种介质过渡到另一种介质的时候,磁感应强度的法向分量是连续的。
由关系式 ,并取法向分量,则上式又可表为
即磁场强度的法向分量从一种介质过渡到另一种介质时是不进续的。
(2)物理量界面切向分量关系
下面研究磁场强度沿边界面上切向分量的变化情况。我们在边界面邻近取一长方形的闭合回路 ,使 和 两边平行于边界面, 及 两边垂直于边界面,并无限短小,如图8-43(b)。设磁介质界面上没有传导电流,因为 和 边无限短小,这部分对 环流的贡献忽略不计,对此闭合回路应用安培环路定律得
式中 及 分别是磁场强度在界面两边的切向分量,注意 ,因此
即通过两种介质的分界面,磁场强度的切向分量连续。根据关系式 ,并取切向分量,则上式又可表为
式(8-131)表明,在两磁介质的边界上,磁感应强度的切向分量是不连续的。 |