根据上述球面波和旋转椭球面波的概念，在下述三种特殊情况下（其中晶体的光轴都在入射面内），我们能够简单地用作图法求出单轴晶体中寻常光和非常光的波阵面。
(1) 倾斜入射的平面波 如图中(a)所示，AC是平面入射波的波阵面，当入射波由C传到D点时，自A已向晶体内发出球形和椭球形两个子波波阵面。这两个子波波阵面相切于光轴上的G点。从D点画出两个平面DE和DF分别与球面和椭球面相切。在晶体中，DE是寻常光的新波阵面，DF是非常光的新波阵面。引AE及AF两线，就得到表示光在晶体中传播方向的两条光线。由图可以看到，非常光AF与非常光的波阵面并不垂直，这是在各向异性介质中才发生的现象。
(2) 垂直入射的平面波（晶体的光轴与晶体表面斜交） 当平面波射到晶体的表面时，自平面波波阵面上任意两点B与D向晶体内发出球形和椭球形两个子波波阵面（如图中(b))。这两个子波波阵面相切于光轴上的G和G'点。作EE'和FF'面分别与上述两子波波阵面相切，即得寻常光与非常光在晶体中的波阵面。引BE和BF两线，就得到在晶体中两条光线的方向。
(3) 垂直入射的平面波（晶体的光轴平行于晶体表面） 这里，晶体中两种光线仍沿原入射方向（如图中(c)）。但应该注意，两者的传播速率不相等，因而和光在晶体中沿光轴方向传播时只有一种传播速率、无双折射的情况，是有根本区别的。
利用晶体的双折射现象，从一束自然光可以获得振动相互垂直的两束偏振光，这两束偏振光的分开程度决定于晶体的厚度。纯净天然晶体的厚度一般都较小，因而两偏振光的分开程度很小，实用价值不大。但通过将双折射晶体作一定的组合，可以制成常用的获得偏振光的器件。 |
图12-59 |
的天然晶体），放在有字的纸面上，可以看到晶体下的
时，两束折射光之一恒遵守通常的折射定律，对于方解石等晶体这束光称为寻常光，通常用o表示（简称o光）。另一束光不遵守折射定律，（即折射光线不一定在入射面内，而且对不同的入射角，入射角的正弦与折射角的正弦之比不是恒量，这束光称为非常光，用e表示（简称e光），参看图12-57（a）。甚至在入射角
时，寻常光沿原方向前进，而非常光一般不沿原方向前进，如图12-57(b）所示，这时，如果把方解石晶体以入射光线为轴旋转，将发现o光不动，而e光却随着晶体的旋转而转动起来。
光和光轴所组成的平面，就是
光的振动方向平行于与它对应的主平面。在一般情况情况下，对应于一给定的入射光来说，
表示
表示e光在晶体中沿垂直于光轴方向的传播速率，对于
，由于各方向的
。
和
